交換子












在抽象代数中,一个群的交換子(commutator)或换位子是一个二元運算子。设gh 是 群G中的元素,他們的交換子g −1h −1gh,常記為[ g, h ]。只有当gh符合交换律(即gh = hg)时他们的交换子才是这个群的单位元。


一个群G的全部交换子生成的子群叫做群G的导群,记作D(G)




目录






  • 1 群論


  • 2 環論


  • 3 量子力學


    • 3.1 正則對易關係


    • 3.2 與古典力學的關係




  • 4 相關條目





群論



環論



量子力學


量子力学中,经常用到对易关系commutation relation),即



[A^,B^]=A^B^B^A^{displaystyle [{hat {A}},{hat {B}}]={hat {A}}{hat {B}}-{hat {B}}{hat {A}}}[{hat  {A}},{hat  {B}}]={hat  {A}}{hat  {B}}-{hat  {B}}{hat  {A}}

其中;A^{displaystyle {hat {A}}}{hat {A}}B^{displaystyle {hat {B}}}{hat {B}}均为量子力学的算符,[A^,B^]{displaystyle [{hat {A}},{hat {B}}]}[{hat  {A}},{hat  {B}}]是其对易算符,也称交换子


如果上式等于零,则称A^{displaystyle {hat {A}}}{hat {A}}B^{displaystyle {hat {B}}}{hat {B}}对易的,即意味着A^{displaystyle {hat {A}}}{hat {A}}B^{displaystyle {hat {B}}}{hat {B}}两个算符的运算顺序可以调换。反之则称非对易的,运算顺序不可以调换。


量子力學中,交換子有以下特性:



[A^,B^]=−[B^,A^]{displaystyle [{hat {A}},{hat {B}}]=-[{hat {B}},{hat {A}}]}[{hat  {A}},{hat  {B}}]=-[{hat  {B}},{hat  {A}}]

[A^,B^+C^]=[A^,B^]+[A^,C^],[A^+B^,C^]=[A^,C^]+[B^,C^]{displaystyle [{hat {A}},{hat {B}}+{hat {C}}]=[{hat {A}},{hat {B}}]+[{hat {A}},{hat {C}}],quad [{hat {A}}+{hat {B}},{hat {C}}]=[{hat {A}},{hat {C}}]+[{hat {B}},{hat {C}}]}[{hat  {A}},{hat  {B}}+{hat  {C}}]=[{hat  {A}},{hat  {B}}]+[{hat  {A}},{hat  {C}}],quad [{hat  {A}}+{hat  {B}},{hat  {C}}]=[{hat  {A}},{hat  {C}}]+[{hat  {B}},{hat  {C}}]

[A^,B^C^]=[A^,B^]C^+B^[A^,C^],[A^B^,C^]=[A^,C^]B^+A^[B^,C^]{displaystyle [{hat {A}},{hat {B}}{hat {C}}]=[{hat {A}},{hat {B}}]{hat {C}}+{hat {B}}[{hat {A}},{hat {C}}],quad [{hat {A}}{hat {B}},{hat {C}}]=[{hat {A}},{hat {C}}]{hat {B}}+{hat {A}}[{hat {B}},{hat {C}}]}[{hat  {A}},{hat  {B}}{hat  {C}}]=[{hat  {A}},{hat  {B}}]{hat  {C}}+{hat  {B}}[{hat  {A}},{hat  {C}}],quad [{hat  {A}}{hat  {B}},{hat  {C}}]=[{hat  {A}},{hat  {C}}]{hat  {B}}+{hat  {A}}[{hat  {B}},{hat  {C}}]

[A^,A^n]=0,n=1,2,3...{displaystyle [{hat {A}},{hat {A}}^{n}]=0,quad n=1,2,3...}[{hat  {A}},{hat  {A}}^{n}]=0,quad n=1,2,3...

[kA^,B^]=[A^,kB^]=k[A^,B^]{displaystyle [k{hat {A}},{hat {B}}]=[{hat {A}},k{hat {B}}]=k[{hat {A}},{hat {B}}]}[k{hat  {A}},{hat  {B}}]=[{hat  {A}},k{hat  {B}}]=k[{hat  {A}},{hat  {B}}]

[A^,[B^,C^]]+[C^,[A^,B^]]+[B^,[C^,A^]]=0{displaystyle [{hat {A}},[{hat {B}},{hat {C}}]]+[{hat {C}},[{hat {A}},{hat {B}}]]+[{hat {B}},[{hat {C}},{hat {A}}]]=0}[{hat  {A}},[{hat  {B}},{hat  {C}}]]+[{hat  {C}},[{hat  {A}},{hat  {B}}]]+[{hat  {B}},[{hat  {C}},{hat  {A}}]]=0


量子力学中的各个力学量之间,常用的对易关系有:


以下,x^{displaystyle {hat {x}}}hat{x}是坐标算符、p^{displaystyle {hat {p}}}{hat  {p}}是动量算符、L^{displaystyle {hat {L}}}{hat  {L}}是角动量算符(包括轨道角动量、自旋角动量等),而δij{displaystyle delta _{ij}}delta _{ij}是克罗内克δ、ϵijk{displaystyle epsilon _{ijk}}epsilon _{{ijk}}是列維-奇維塔符號。其中i、j、k均可以指代x、y、z三个方向中的任意一个。























对易关系 更具体的形式
[x^i,x^j]=0{displaystyle [{hat {x}}_{i},{hat {x}}_{j}]=0}[{hat  {x}}_{i},{hat  {x}}_{j}]=0
[x^,x^]=0{displaystyle [{hat {x}},{hat {x}}]=0}[{hat  {x}},{hat  {x}}]=0[x^,y^]=0{displaystyle [{hat {x}},{hat {y}}]=0}[{hat  {x}},{hat  {y}}]=0
[p^i,p^j]=0{displaystyle [{hat {p}}_{i},{hat {p}}_{j}]=0}[{hat  {p}}_{i},{hat  {p}}_{j}]=0
[p^x,p^x]=0{displaystyle [{hat {p}}_{x},{hat {p}}_{x}]=0}[{hat  {p}}_{x},{hat  {p}}_{x}]=0[p^x,p^y]=0{displaystyle [{hat {p}}_{x},{hat {p}}_{y}]=0}[{hat  {p}}_{x},{hat  {p}}_{y}]=0
[x^i,p^j]=iℏδij{displaystyle [{hat {x}}_{i},{hat {p}}_{j}]=ihbar delta _{ij}}[{hat  {x}}_{i},{hat  {p}}_{j}]=ihbar delta _{{ij}}
[x^,p^x]=iℏ{displaystyle [{hat {x}},{hat {p}}_{x}]=ihbar }[{hat  {x}},{hat  {p}}_{x}]=ihbar [x^,p^y]=0{displaystyle [{hat {x}},{hat {p}}_{y}]=0}[{hat  {x}},{hat  {p}}_{y}]=0[y^,p^x]=0{displaystyle [{hat {y}},{hat {p}}_{x}]=0}[{hat  {y}},{hat  {p}}_{x}]=0[y^,p^y]=iℏ{displaystyle [{hat {y}},{hat {p}}_{y}]=ihbar }[{hat  {y}},{hat  {p}}_{y}]=ihbar
[L^i,L^j]=iℏϵijkL^k{displaystyle [{hat {L}}_{i},{hat {L}}_{j}]=ihbar epsilon _{ijk}{hat {L}}_{k}}[{hat  {L}}_{i},{hat  {L}}_{j}]=ihbar epsilon _{{ijk}}{hat  {L}}_{k}
[L^x,L^y]=iℏL^z{displaystyle [{hat {L}}_{x},{hat {L}}_{y}]=ihbar {hat {L}}_{z}}[{hat  {L}}_{x},{hat  {L}}_{y}]=ihbar {hat  {L}}_{z}[L^y,L^z]=iℏL^x{displaystyle [{hat {L}}_{y},{hat {L}}_{z}]=ihbar {hat {L}}_{x}}[{hat  {L}}_{y},{hat  {L}}_{z}]=ihbar {hat  {L}}_{x}[L^z,L^x]=iℏL^y{displaystyle [{hat {L}}_{z},{hat {L}}_{x}]=ihbar {hat {L}}_{y}}[{hat  {L}}_{z},{hat  {L}}_{x}]=ihbar {hat  {L}}_{y}


正則對易關係


物理學中,正則對易關係是正則共軛的量之間的關係,這樣的量從定義可以發現:一個量是其共軛量的傅立葉變換的結果。舉例來說:


[x,p]=iℏ{displaystyle [x,p]=ihbar }[x,p]=ihbar

上面的xp分別為一維空間中的一點粒子的位置與動量,而[x,p]=xp−px{displaystyle [x,p]=xp-px}[x,p]=xp-px為所謂x{displaystyle x}xp{displaystyle p}p的交換算符,i{displaystyle i}i是虛數單位,{displaystyle hbar }hbar 為約化普朗克常數,等於h/2π{displaystyle h/2pi }h/2pi 。此一關係常歸功於馬克斯·玻恩,並且此式子暗示了以海森堡為名的不確定性原理。



與古典力學的關係


相對於量子力學,古典物理中所有可觀測量都可對易(交換),而交換算符會是零;然而仍然有類似的關係存在:需將交換子換成泊松括號,且常數iℏ{displaystyle ihbar }ihbar 換成1{displaystyle 1}1


{x,p}=1{displaystyle {x,p}=1,!}{x,p}=1,!

這樣的觀察導致了保羅·狄拉克提出假設:一般來說,古典的觀測量f,g{displaystyle f,g}f,g其量子對應項f^,g^{displaystyle {hat {f}},{hat {g}}}{hat  f},{hat  g}應滿足



[f^,g^]=iℏ{f,g}^{displaystyle [{hat {f}},{hat {g}}]=ihbar {widehat {{f,g}}},}[{hat  f},{hat  g}]=ihbar widehat {{f,g}},

於1927年,赫尔曼·外尔(Hermann Weyl)指出了量子算符與相空間中古典分布之間的對應關係並不成立。不過他倒是提出了一個機制,稱作魏爾量子化(Weyl quantization),為了一種稱作形變量子化(deformation quantization)的量子化方法提供了數學途徑。



相關條目



  • 正則量子化

  • 正則變換

  • 李導數


  • 李代數

  • 泊松括號

  • 雅可比恆等式









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